En el punto n, por ser r = 0, se tendrá
\(\displaystyle \vec{\gamma} = - \left(G·\rho·
\frac{4}{3}· \pi\right)r\)
Se observa que para valores de r<a el valor del campo decrece
a medida que reaparece hasta llegar al punto r = a, en que existe
un mínimo absoluto. A partir de dicho punto, la función
toma valores según la ecuación:
\(\displaystyle \vec{\gamma} = - G·\frac{M}{r^2} \)
y el valor del campo crece a medida que r crece, hasta hacerse
nulo cuando r vale infinito.
VARIACION DEL POTENCIAL GRAVITATORIO EN FUNCION DE R
Variacion de V para una esfera homogenea solida, en funcion
de la distancia al centro.
En el punto r = 0, se tendra
\(\displaystyle V = - \frac{1}{2}\left(G·\rho·\frac{4}{3}·\pi\right)r^2=
0 \)
. Para valores de r < a el valor del potencial gravitatorio
decrece en función de r2 hasta llegar al punto
r =a
donde la función toma, como en el caso del campo un valor
mínimo, a partir del cual aumenta hasta hacerse nulo
en el infinito. |